КОМПЛЕКТ ЛАБОРАТОРНОГО ОБОРУДОВАНИЯ ДЛЯ УГЛУБЛЕННОГО ИЗУЧЕНИЯ ФИЗИКИ Комплект предназначен для использования в классах и группах, изучающих физику по углубленным программам. Наряду с закреплением теоретических зна-ний и первичных навыков экспериментальных наблюдений он призван формиро-вать альтернативный, творческий образ мышления. Комплект позволяет провести цикл лабораторных работ, входящих в про-грамму традиционного курса физики.
Но его главное отличие состоит в том, что предусмотрена возможность показать физические явления в более полном объеме и всесторонне исследовать и особенности их проявления. Каждая лабораторная работа построена по принципу укрупненных дидактических единиц – охватывает большой объем учебного материала, в том числе из разных разделов курса физи-ки. Это открывает широкие возможности для укрепления внутрипредметных свя-зей, для обобщения и систематизации
теоретических знаний. Предлагаемые в большом количестве задания облегчают формирование прочных навыков экспе-риментальных наблюдения и измерений. Содержание и проблемная постановка заданий способствует воспитанию особого исследовательского образа мышле-ния. В соответствии со структурой и содержанием лабораторных работ их следует проводить на уроках, в форме практикума по завершении изучения входящих в них разделов. Второй вариант – выполнение работ во внеурочное время, на круж-ковых или факультативных занятиях.
Лабораторные работы собраны из современных широко распространенных и доступных и недорогих приборов и материалов, допускающих замену, ремонт, дальнейшее техническое и методическое совершенствование. В состав комплекта входят следующие работы 1. Движение электрических зарядов в электрическом и магнитном полях. Ос-циллографическая трубка с соленоидами и блоком питания, обеспечивающим электростатическое и магнитное отклонение. Позволяет исследовать а) линейное, плоское и пространственное движение частиц в электрическом поле, б) дейст-вие на движущиеся заряды продольного и поперечного магнитного полей, в) удельный заряд электрона методом магнетрона, методом магнитной фокусировки и методом скрещенных полей. 2. Кинематика и динамика поступательного и вращательного движения твердого тела. Специальный учебно-лабораторный стенд, с модифицированными машиной Атвуда и маятником Обербека. Позволяет углублять представление о массе и моменте инерции, как мере инертности
тела, об ускорениях в прямоли-нейном и вращательном движениях, о моменте силы и моменте инерции, об им-пульсе и моменте импульса, исследовать законы кинематики, второй и третий за-коны Ньютона, 3. Кинематика и динамика колебательного движения. Специальный учебно-лабораторный стенд с кронштейнами и набором оборудования для сборки «ма-тематического», физического и крутильного маятников. Позволяет исследовать законы колебаний маятников, а также особенности
колебаний комбинированных маятников и системы связанных маятников. 4. Термометрия и калориметрия. В комплект входят материалы и приборы для сборки, исследования и градуировки термометров газовых, жидкостных, твердо-тельных (биметаллических), на сопротивлениях проводников и полупроводников, а также пирометров. Калориметрические измерения включают явления нагрева-ния, агрегатных превращений, теплопроводности 5. Дифракция и интерференция света.
Оптическая скамья, состоящая из осве-тителя с лампой накаливания и лазером, проекционной линзы, набора дифракци-онных структур (щели, решетки, круглые отверстия и экраны, зонные пластинки). Позволяет наблюдать и исследовать явление дифракции и некоторые применения этого явления. 6. Поляризация света. Оптическая скамья, состоящая из осветителя с лампой на-каливания и лазером, проекционной линзы, набора поляроидов, оптически изо-тропных и анизотропных материалов, фотометра. Позволяет получать, наблю-дать и исследовать анизотропию света (линейно и эллиптически поляризованный свет) и материалов (оптическую активность, фотопластичность и фотоупругость, интерференцию поляризованного света). Цель работы: Углубить представления о температуре, изучить физические принципы и освоить некоторые методы измерения температуры. Оборудование: Газовый и жидкостные термометры, термопара, термометр сопротивления, тер-мистор, медная и константановая проволока, мультиметр, наноампервольтметр, электроплитка, металлический
стакан с водой 1.Теоретическая часть 1. Понятие температуры . Температура в обычном понимании характеризует степень нагретости тела. Строгое опреде-ление температуры даётся в молекулярно–кинетической теории, где под температурой понима-ют меру средней кинетической энергии поступательного движения молекул идеального газа: <е>=m<v>2/2 =(3/2)kT (1) где k = 1.38•10-23Дж/К – постоянная
Больцмана, m – масса молекулы, <v> – средняя квадратич-ная скорость её поступательного движения, Т – термодинамическая температура. Из последнего определения ясно, что обычно измеряемая температура относится к огромно-му числу молекул и даёт представление об их средней кинетической энергии. Понятие темпера-туры можно применять только к массиву молекул, поэтому температура является макроско-пическим параметром состояния вещества. 1.2 Принципы термометрии .
1.Термометрические параметры. Измерение температуры обычно производится косвенным путём, т. е. не сводится к измере-нию кинетической энергии молекул. Оно основывается на измерении таких физических пара-метров тел, которые зависят от температуры. Здесь важно, чтобы выбранный параметр сущест-венно, непрерывно, однозначно и просто зависел от температуры и измерялся простыми сред-ствами. Важно также, чтобы процедура измерения величины параметра не вносила значи-тельных изменений в температурный режим исследуемой среды. В термометрах можно выделить две главные составные части – термометрическое тело, и регистрирующее устройство с отсчетной шкалой. Термометрическое тело так называемых кон-тактных термометров помещается непосредственно в исследуемую среду. В дистанционных термометрах термометрическое тело и регистрирующее устройство пространственно разнесены и бывают связаны электрическими проводами.
В оптических термометрах (они называются пирометрами) термометрическим телом является сам исследуемый объект или его часть, а связь его с регистрирующим устройством производится оптическими средствами. Приведем список наиболее употребляемых термометрических параметров: – объём тела (тепловое расширение, V=Vo(1+бt), жидкостные и газовые термометры); – электропроводность (сопротивление (R=R0(1+бt), проводники (терморезисторы) и полупро-водники (термисторы); – термоЭДС (
Еt = еot, термопары или термоэлементы); – линейные размеры (линейное расширение L=L0(1+*t), биметаллические пластины); – спектр излучения (энергетическая светимость – закон Стефана-Больцмана Rэ=*T4 – или спектральный состав излучения – закон Вина *min= b/T радиационный, яркостный и цветовой пирометры); Могут применяться также скорость распространения звука, показатель преломления света веществом и многие
другие параметры вещества, зависящие от температуры. К важнейшим принципам методики термометрии относится строгое соблюдение следующего условия – показания считаются достоверными только тогда, когда термометрическое тело и сре-да вошли в состояние теплового равновесия друг с другом. Поэтому очень важно, чтобы тепло-вая «инертность» измерительного прибора была незначительной (тогда, он скорее примет тем-пературу измеряемой среды), а собственная теплоёмкость – минимальной ( при этом он не вне-сёт искажений в состояние среды). В отдельных случаях, при точечных и локальных измерениях геометрические размеры рабо-чей части термометра должны быть точечными. 1.2.2 Температурные шкалы. В настоящее время применяются несколько температурных шкал, отличающихся выбором опорных (реперных) точек. В шкале Цельсия интервал между точкой плавления льда и точкой кипения воды при нормальном давлении
(760 мм рт.ст.) делится на сто равных долей – градусов Цельсия (0С). В шкале Фаренгейта за нуль принимается температура смеси льда и соли ( -320С), а точка кипения воды принимается за 212 градусов. Третья шкала – это наиболее употребляемая в научной литературе абсолютная шкала тем-ператур. Физический смысл нулевой температуры в этой шкале – полное отсутствие молекуляр-ного движения (см. формулу (1). Связь между температурными шкалами имеет вид: tс = (5/9)*(tF
-32); tF=32+(9/5)*tc; tc=t=Tk -273; Tk=T=tc +273 1.3 Виды термометров. 1.3.1 Газовые термометры. Наиболее строго требованию существенной, непрерывной и линейной зависимости от темпе-ратуры отвечают такие параметры идеального газа, как объём и давление. Поведение реального газа при небольших давлениях и достаточно высоких температурах практически не отличается от поведения идеального газа. По этой причине газовые термометры используются как эталон-ные, по ним
градуируют и поверяют другие типы термометров. Простейший газовый термометр может представлять собой укрепленную на линейке колбу с газом, завершающуюся отогнутой в сторону стеклянной трубкой (рис.1). Находящаяся в труб-ке капля ртути отделяет газ колбы от атмосферы. При нагревании газ расширяется, а его давле-ние остаётся равным атмосферному. В соответствии с уравнением Клапейрона-Менделеева pV=mRT/M его объём и температура находятся в соотношении: V=(mRТ/Мр) =(mR/Мр)Т = бТ . Для кон-кретного термометра выражение (mR/Мр) играет роль постоянного коэффициента б, зависящего от количества газа, его состава и от атмосферного давления. Процедура измерения температуры газовым термометром сводится к тому, что его термомет-рическое тело (колбу) помещают в исследуемую среду, затем, дождавшись установления равно-весия, определяют объём V и по графику T = f(V) находят температуру Т. На практике после предварительной градуировки линейка
Л становится шкалой термометра. 1.3.2. Жидкостные термометры. Если ёмкость газового термометра заполнить жидкостью с достаточно большим коэффици-ентом теплового объёмного расширения, то полученный прибор станет жидкостным термомет-ром. В настоящее время такими жидкостями является ртуть или другие вещества, например, подкрашенные спирт, толуол, пентан. Для повышения чувствительности и точности измерений жидкостный термометр состоит из
двух сообщающихся объёмов, один из которых содержит основную массу жидкости, а второй служит индикатором изменения объёма (см. рис.2), для чего ему придаётся форма цилиндра ка-пиллярных размеров. Жидкостные термометры запаяны с обоих концов, поэтому более удобны в обращении, что послужило причиной их широкого распространения. К их недостатком можно отнести нелинейность температурной зависимости объёмов, что де-лает необходимым калибровать их по газовым термометрам.
Они отличаются также инерцион-ностью (время вхождения в равновесное состояние с исследуемой средой не менее 10 минут), большой собственной теплоёмкостью (до 10 Дж/К) и размерами термометрического тела, что препятствует точечным, локальным измерениям. Диапазон их работы ограничен с одной сторо-ны температурой кристаллизации, а с другой – температурой кипения жидкости. 1.3.3. Твердотельные термометры. 1.3.3.1. Биметаллические термометры – используют различие в коэффициентах теплового ли-нейного расширения разных металлов. Скреплённые вместе, как показано на рис.3, пластинки при изменении температуры изгибаются или закручиваются. Величина деформации зависит от температуры, поэтому, снабдив пластины механизмами и шкалами, такой термометр можно проградуировать и снимать с него прямые показания температуры. Достоинства биметаллических термометров – простота изготовления, механическая проч-ность, возможность
встраивания в системы автоматики и телемеханики. Недостатки – низкая чувствительность, проявление «усталости» металлов и отсюда – необходимость частой провер-ки и калибровки по эталонными термометрами. 1.3.3.2. Термопары. В основе их работы лежит явление контактной разности потенциалов – при соединении двух разнородных материалов из-за различия в их электрических свойствах на свободных концах обнаруживается напряжение. Термопары представляют собой два проводни-ка из разных металлов (а и в на рис.4), концы
которых соединены сваркой или пайкой. Метал-лы должны иметь как можно большую разницу в работе выхода электронов, тогда между ними устанавливается легко регистрируемая контактная разность потенциалов (десятые доли вольта), величина которой зависит от температуры в зоне контакта. Для термопары используют обычно хорошо изученные пары металлов, например, медь- константан, хромель-алюмель, платина-родий и другие. Для измерения температуры термопарой её спай (обозначен цифрой 1 на
рис.4) вводится в исследуемую среду, разность потенциалов её свободных концов измеряется каким либо потен-циометром и переводится в градусы посредством градуировочного графика или переводного коэффициента *, получаемого из формулы ЭДС=*Т. Для абсолютных измерений термопару калибруют по газовому или иному эталонному термометру. Значительно чаще приходится измерять разность температур, тогда применяют дифферен-циальную термопару. Она представляет собой две одинаковые термопары, включённые навстре-чу друг другу (рис.5). Спаи помещают в те места, разность температур которых необходимо из-мерить. Если один спай поместить в среду с известной и стабильной температурой, например, в тающий лёд, то после соответствующей градуировки такой термопарой можно производить аб-солютные температурные измерения по шкале Цельсия. Достоинства термопар – малые, практически, точечные размеры рабочего тела, малая инер-ционность и теплоемкость, возможность дистанционных измерений, большой диапазон изме-ряемых температур
– от сверхнизких до точки плавления применяемых металлов. Недостаток – нелинейности шкалы обусловленная тем, что зависимость термоЭДС от температуры носит не-линейный характер. 1.3.3.3. Термометры сопротивления используют свойство чистых металлов, их сплавов и полу-проводников менять своё сопротивление при изменении температуры. Для металлов это свойст-во описывается выражением
R=R0*(1+*t), где R0 – сопротивление при 0 С, * – температурный коэффициент сопротивления данного металла, t – температура по шкале Цельсия. Для металлов коэффициент * положителен и составляет 0.4-0.6 % при изменении температуры на один гра-дус. Для полупроводников зависимость иная – с ростом температуры сопротивление убывает (*<0), причём, более существенно – в 8-10 раз быстрее, чем у металлов. Термометры сопротивления уступают термопарам размерами, инерционностью, собственной теплоёмкостью.
Нелинейность зависимости R = f(t) у них больше, поэтому точность измерения ниже. К достоинствам можно отнести измерительную схему (рис.6), где за счёт использования внешнего источника можно повысить чувствительность измерений. Как правило, измерения производятся мостовым методом. 1.3.4. Оптическая термометрия. При наличии теплового движения молекул вещества, т.е. практически всегда, тело является источником электромагнитного излучения. Интенсивность этого излучения и его спектральный состав связаны с температурой. Для идеализированного абсолютного чёрного тела энергия, из-лучаемая с единицы поверхности в единицу времени определяется законом Стефана-Больцмана: Rэ=*T4 , где *=5.67∙10-8 Вт/м2К4 – постоянная величина, Т – абсолютная температура. Основан-ные на этом законе термометры носят название радиационных пирометров (рис.7).
Строго рас-считанная доля излучения исследуемого тела выделяется входной линзой прибора и регистри-руется чувствительным колориметром. Затем производится перерасчет к полному излучению со всей поверхности исследуемого тела и вносится поправка на степень «серости» тела. Измерить величину R технически очень трудно, поэтому такие термометры не дают точных измерений. Более распространены яркостные пирометры, в которых яркость свечения исследуемого те-ла сравнивается
с яркостью тела, температура которого известна. Схематически устройство яр-костного пирометра показывает рис.8. Обычно в качестве тела сравнения берут вольфрамовую нить Н специальной электролампы, питаемой от стабильного источника тока E. Меняя ток этой лампы при помощи реостата R можно выровнять её яркость с яркостью исследуемого тела, в этом состоянии температуры тел одинаковы. Температуру нити лампы сравнения определяют по току миллиамперметра
А, при этом шкалу миллиамперметра заранее градуируют непосред-ственно в градусах. Пирометр представляет собой зрительную трубу Т, позволяющую рассматривать удаленные объекты. Нить лампы сравнения устанавливается в фокальной плоскости окуляра. В эту же плоскость вращением объектива проецируется изображение объекта. При правильной настройке оптической части нить лампы сравнения наблюдается на фоне объекта. Нить лампы сравнения нельзя нагревать выше определенной температуры (14000С), поэтому для расширения предела измеряемых температур в оптическую схему пирометра включают све-тофильтры, ослабляющие яркость исследуемого тела с точно известной кратностью. Яркостный пирометр показывает действительную температуру лишь тогда, когда тело и нить лампы одинаково близки по оптическим свойствам к абсолютно черному телу. Дело в том, что показатель этой близости – «коэффициент серости» – зависит от температуры; чем она
выше, тем он ближе к единице. Поэтому для получения истинного значения температуры в получен-ный результат вводят поправку, зависящую от материала излучающего тела и от его темпера-туры. В отдельных случаях применяют так называемый цветовой пирометр, когда температуру оп-ределяют на основании закона Вина (лмах=b/T) , связывающего температуру излучающего тела с длиной волны, на которую приходится максимум его излучательной способности. Цветовой пи-рометр состоит из прибора, разлагающий излучение
нагретого тела в спектр, и фотоэлектриче-ской приставки, измеряющей распределение интенсивности в этом спектре. Оптические пирометры имеют невысокую точность, но позволяют производить дистанцион-ные измерения, что во многих процессах металлургии, в химии, физике и астрономии очень ак-туально. 2. Практическая часть. Задание 1. Температурные шкалы. Произведите перерасчет температуры и запишите результа-ты в свободной форме. а)
Какова температура человеческого тела в шкалах Цельсия, Кельвина и Фаренгейта? б) Сколько градусов Цельсия в одном градусе Фаренгейта? в) Переведите 500F в градусы Кельвина. Задание 2. Градуировка термометра сопротивления. Термометр сопротивления изготовлен из тонкой медной проволоки, намотанной на бумажный каркас, помещенный в защитный стеклянный футляр (в пробирку). В холодном состоянии со-противление провода близко к 80 Ом. Для градуировки термометра сопротивления соберите установку, показанную на рис.8. Жид-костный термометр (ЖТ) вставьте в отверстие в крышке пробирки. Пробирку, укрепленную в лапке штатива, опустите сосуд. Величина сопротивления медной проволоки термометра в дан-ной работе измеряется при помощи мультиметра
М. Подключите термометр сопротивления к входу мультиметра. Поставьте переключатель диапазона в положение 200 Ом. На шкале прибо-ра высветится величина сопротивления. Влейте в стакан горячую воду и по мере нагревания термометрического тела через каждые 50 измеряйте и записывайте величину сопротивления. Результаты занесите в таблицу 1.
Чтобы исключить ошибку на тепловую инертность термометрического тела измерения следует повто-рить при охлаждении жидкости. Измерения проделайте по тем же температурным точкам, что и при нагревании. После этого усредните значения сопротивлений и заполните всю таблицу 1. По полученным данным постройте градуировочный график данного термометра сопротив-ления, откладывая по горизонтальной оси температуру, а по вертикальной – величину сопро-тивления.
Если экспериментальные точки все-таки имеют некоторый разброс, следует «не гла-за» сгладить линию. Такой градуировочный график позволяет в дальнейшем измерять темпера-туру среды, в которую может быть помещен этот термометр сопротивления. По градуировочному графику определите температурный коэффициент сопротивления меди: ( град-1). Значения t1и t2 и соответствующие им значения сопротивлений R1 и R2 выбираются по гра-фику произвольно. Задание 3.
Градуировка термистора. Термистор – это полупроводниковый элемент, сопротивление которого зависит от температу-ры. В работе используется термистор марки ММТ – 4. В холодном состоянии его сопротивление приблизительно равно 1 кОм. Градуировка выполняется на установке, описанной в задании 1. По полученным экспериментальным точкам (таб. 2 отчета) постройте градуировочную кри-вую. Следует учитывать, что зависимость сопротивления термистора от температуры имеет не-линейный характер и соединять точки следует не прямой линией, а плавной кривой. Рассчитай-те величину температурного коэффициента сопротивления термистора. Сравните чувствитель-ность термометров сопротивления по результатам заданий 2 и 3. Задание 4. Изготовление и градуировка термопары. В работе используется два материала – медь и константан.
Последний снят с обмотки рео-стата, где он применяется в связи с низкой зависимостью его сопротивления от температуры. Зачистите от окислов концы проводов и плотно соедините их путем скручивания и одинарная термопара готова. Свободные концы соедините с чувствительным гальванометром, поставлен-ным в позицию 1 мкВ. Место скрутки термопары закрепите скотчем на колбе жидкостного термометра и проградуируйте по методике предыдущих упражнений. Результаты занесите в таблицу 3.
Постройте график Е(Т) и рассчитайте величину удельной термоЭДС этой термопа-ры. Е=*Т. *=ДЕ/ДТ. Задание 5. Изготовление и градуировка дифференциальной термопары. По схеме, ясной из рисунка 5, соберите методом скрутки дифференциальную термопару. Медные провода лучше сделать наружными. Поместив один спай в сосуд со снегом, а второй, прикрепленный к жидкостному термометру, в нагреватель, произведите градуировку.
Заполните таблицу 4 и постройте график зависимости Е(Т). Поскольку «холодный» спай имеет температуру 0о С, то горячий при такой градуировке по-казывает температуру именно по шкале Цельсия. Прижав «горячий» спай к мочке своего уха, измерьте её температуру. Дополнительное задание. Изготовление термобатареи.
Придумайте и рассчитай схему термоэлектрогенератора, который при разности температур горячих и холодных спаев 1000 вырабатывает ЭДС величиной 1 мВ.