Теоретические основы электротехники 2 скачать бесплатно на Диплом IQ

Содержание
Введение
Раздел 1
Раздел 2
Раздел 3
Список используемой литературы
Введение
Практически все области деятельности современного общества развиваются на базе все более широкого применения электротехники.
Электрификация — это широкое развитие производства электроэнергии и её внедрение во все области человеческой деятельности и быт.
Электрические и магнитные явления были известны в глубокой древности, но началом развития науки об этих явлениях принято считать 1600 год, когда Гильберт опубликовал результаты исследования электрических и магнитных явлений. Важным этапом в развитии науки об электричестве были исследования атмосферного электричества, выполненные М.В. Ломоносовым, Г.В. Рихманом и Б. Франклином.
Современная электротехническая наука, на базе которой развиваются практические применения электротехники, начинается с открытия М. Фарадеем (1831 г) закона электромагнитной индукции. В первой половине XIX века был создан химический источник постоянного тока, были исследованы химические, световые, магнитные проявления тока (А. Вольта, А.М. Ампер, В.В. Петров, Г.Х. Эрстед, Э.Х. Ленц).
Разработкой теории электромагнитных явлений Д.К. Максвеллом в «Трактате об электричестве и магнетизме» (1873 г.) завершается создание классической теории электрических и магнитных явлений.
Опыты Г.Р. Герца (1886-1889 гг.), работы П.Н. Лебедева (1895 г), изобретение радио А.С. Поповым (1895 г) и работы ряда зарубежных учёных подтверждают экспериментально выводы теории о распространении электромагнитных волн.
Теория электрических и магнитных явлений и теоретические основы электротехники в последующее время излагались в книгах А.А. Эйхенвальда, К.А. Круга. В течении ряда лет В.Ф. Миткевич развивал и углублял основные положения теории. Им был опубликован первый в СССР труд по физическим основам электротехники. Ближайшие ученики В.Ф. Миткевича — П.Л. Калантаров и Л.Р. Нейман — создали один из первых учебников по теоретическим основам электротехники. Широко известны у нас книги по теоретическим основам электротехники Л.Р. Неймана и К.С. Демирчяна, К.М. Поливанова, П.А. Ионкина.
Вместе с развитием теории идёт и быстрое расширение практического применения электротехники, вызванное потребностями бурно развивающегося промышленного производства.
В первых электротехнических установках использовались электрохимические источники энергии. Например, в 1838 году Б.С. Якоби осуществил привод гребного винта шлюпки от двигателя, получавшего питание от электрохимического источника энергии.
В 1870 г.З.Т. Грамм сконструировал первый генератор постоянного тока с кольцевым якорем, который имел самовозбуждение. Генератор был усовершенствован Э.В. Сименсом. Использование постоянного тока ограничивало применение электротехнических установок, так как не могла быть решена проблема централизованного производства и распределения электроэнергии, а появившиеся установки однофазного переменного тока с однофазными двигателями не удовлетворяли требованиям промышленного производства.
Электрическая энергия в начальный период использовалась в основном для освещения. Система переменного тока была впервые применена П.Н. Яблочковым (1876 г) для питания созданных им электрических свечей. Совместно с инженерами завода Грамма им был сконструирован и построен многофазный генератор переменного тока с рядом кольцевых несвязанных обмоток, обеспечивающих питание групп свечей. В цепи обмоток включались последовательно первичные обмотки индукционных катушек, от вторичных обмоток которых получали питание группы свечей. С помощью этих катушек, являющихся трансформаторами с разомкнутой магнитной цепью, был впервые решен вопрос о возможности дробления энергии, поступающей от источника переменного тока. В дальнейшем трансформаторы выполнялись с замкнутой магнитной цепью (О. Блати, М. Дерн, К. Циперновский).
Решение проблемы централизованного производства энергии, её распределения и создания простого и надёжного двигателя переменного тока принадлежит М.О. Доливо-Добровольскому. На Всемирной электротехнической выставке в 1891 году им демонстрировалась система трёхфазного переменного тока, в состав которой входили линия передачи длиной 175 км, разработанные им трёхфазный генератор, трёхфазный трансформатор и трёхфазный асинхронный двигатель.
Из других достижений этого времени следует отметить изобретение Н.Г. Славяновым и Н.Н. Бенардосом электрической сварки. С этого времени начинается широкое внедрение электрической энергии во все области народного хозяйства: строятся мощные электростанции, в промышленность внедряется электропривод, появляются новые виды приборов и электрических установок, развивается электрическая тяга, появляются электрохимия и электрометаллургия, электроэнергия начинает применяться в быту. На базе развития электротехнической науки делают первые успехи электроника и радиотехника.
Электротехника как наука является областью знаний, в которой рассматриваются электрические и магнитные явления и их практическое использование.
Современная энергетика — это в основном электроэнергетика. Электрическая энергия вырабатывается на станциях электрическими генераторами, преобразовывается на подстанциях и распределяется по линиям электропередачи и электрическим сетям.
Электрическая энергия применяется практически во всех областях человеческой деятельности. Производственные установки на фабриках и заводах имеют в подавляющем большинстве электрический привод, т.е. приводятся в движение при помощи электрических двигателей. Для измерений наиболее широко используются электрические приборы и устройства. Измерения электрических величин при помощи электрических устройств составляют особую дисциплину. Широко применяются электрические приборы и устройства в сельском хозяйстве, связи и в быту.
Непрерывно расширяющееся применение различных электротехнических и радиотехнических устройств обуславливает необходимость знания специалистами всех областей науки и техники основных понятий об электрических, магнитных и электромагнитных явлениях и их практическом использовании. Особенно важно при этом выйти из узкого круга вопросов, связанных с электрическими цепями, понять эти явления с позиций единого электромагнитного поля.
Раздел 1
Дано: E1=22 В, E2=10 В, R1=2 Ом, R2=5 Ом, R3=15 Ом.
Определить ток I3 через сопротивление R3 приведенной на рисунке 1 схемы, используя методы:
эквивалентных преобразований;
эквивалентного генератора (активного двухполюсника);
узловых потенциалов;
суперпозиции (наложения).
/>
Решение:
Метод эквивалентных преобразований.
1) Источники Е1 и Е2 включенные последовательно с ними сопротивления R1 и R2 заменяются источниками тока I1 и I2 с параллельно включенными сопротивлениями R1 и R2 заменяются источниками тока I1 и I2 с параллельно включенными сопротивлениями R1 и R2
I1=E1/R1=22/2=11A
I2=E2/R2=10/5=2A
Эквивалентная схема после замены источников ЭДС на источники тока:
/>
/>

2) Так как источники тока I1 и I2 включены параллельно, их можно заменить одним Iэкв.; параллельно включенные сопротивления R1 и R2 — сопротивлением Rэкв.
Iэкв.= I1+ I2 = 11+2=13A
1/Rэвк.= 1/R1+ 1/R2= 1/2+1/5=7/10 Ом
Rэкв.= 10/7= 1,43Ом
Эквивалентная схема после замены нескольких источников тока одним:
/>
3) Источник тока Iэкв. и сопротивление Rэкв., включенное параллельно ему, преобразуется в источник ЭДС с внутренним сопротивлением Rэкв.
Eэкв. = Iэкв. ∙ Rэкв. =13×1,43 = 18,6 В
что приводит к схеме:
4) По закону Ома находим ток I3.
I3= Eэкв./Rэкв.+R3= 18,6/15+1,43 = 1,13А
Ответ: I3=1,13A
/>
Метод эквивалентного генератора
Определяем ЭДС Eг эквивалентного генератора одним из методов расчёта. Например, составив контурное уравнение по II закону Кирхгофа.
I1(R1+R2) = E1-E2
найдёмтокI1= I2
/>/>/>
I1=I2= (E1-E2) / (R1+R2)
I2= 12/7= 1,7A
Тогда: Ег= U12= E2+ I 2R2
Eг = U12 = 10+1,7∙5 = 18,5A
2) Находим внутреннее сопротивление Rг эквивалентного генератора, с учётом того, что по отношению к его зажимам 1-2 сопротивления R1R2 включены параллельно, т.е.
Rг=R1× R2/ (R1+R2)
Rг=2×5/ (2+5) =1,43Ом–PAGE_BREAK–
3) По закону Ома находится ток I3
I3=Eг/ (Rг+R3)
I3= 18,5/ (1,43+15) = 1,13A
Ответ: I3=1,13A
Метод узловых потенциалов.
Определяется напряжение U12 между узлами 1 и 2 по выражению:
U12= (E1G1+ E2G2) / (G1+G2+G3)
G1=1/R1=1/2=0,5; G2= 1/R2 =1/5=0,2;
G3= 1/R3 =1/15=0,066
U12= (22×0,5 +10×0,2) / (0,5+0,2+0,066) = 16,97B
2) По закону Ома находится ток I3
I3= U12/R3
I3= 16,97 /15 =1,13A
Ответ: I3 = 1,13A
Метод суперпозиции. Источник ЭДС Е2 заменяется его внутренним сопротивлением (в рассматриваемой задаче приняты идеальные источники ЭДС, то есть их внутренние сопротивления равны )
Схема для определения частичного тока, создаваемого источника ЭДС Е1:
/>
2) Находится частичный ток I3c использованием правил определения эквивалентных сопротивлений при параллельном и последовательном соединении пассивных элементов и закона Ома.
а) эквивалентное сопротивление R23 параллельно включенных сопротивлений R1 и R2
R23 = R2×R3/ (R2+R3) = 5×15/ (5+15) = 3,75 Ом
Полное сопротивление цепи
Rц = R1+R23 = 2 +3,75 = 5,75 Ом
б) Ток II в неразветвленной части цепи:
II=E1/Rц = 22/5,75 = 3,82А
в) напряжение на сопротивлении R3
U3 = U23 =I1× R23 U3 = 3,82×3,75 = 14,34 B
г) частичный ток I3′
I3′ = U3/R3 = 14,34/15 = 0,956 A
3) Для определения частичного тока I3” расчет следует повторить, оставив в цепи только источник ЭДС Е2.
/>
а) эквивалентное сопротивление R13 параллельно включенных сопротивлений R1 и R3
R13 = R1×R3/ (R1+R3) = 2×15\ (2+15) = 1,76 Ом
Полное сопротивление цепи
Rц = R2+R13 = 5 +1,76 = 6,76 Ом
б) Ток I2 в неразветвленной части цепи:
I2 = E2/Rц = 10/6,76 = 1,47A
в) напряжение на сопротивлении R3
U3 = U13= I2×R13
U3 = 1,47×1,76 = 2,6B
г) частичный ток I3”
I3”= U3/R3 = 2,6/15 = 0,17A
4) Действительный ток I3
I3= I3′ + I3”
I3= 0,956 + 0,17 = 1,13A
Ответ: I3 = 1,13А
Раздел 2
Для данной схемы состоящей из источников ЭДС и тока, активных, индуктивных и ёмкостных сопротивлений:
найти линейную частоту;
определить действующие значения токов во всех ветвях схемы и напряжения на всех комплексных сопротивлениях и каждом пассивном элементе;
определить полную, активную и реактивную мощности каждого источника электроэнергии и всех действующих в цепи источников;
составить баланс активных мощностей;
записать уравнения мгновенных значений ЭДС для источников ЭДС;
построить векторные диаграммы токов и напряжений
/>
R1=10Ом; R2=40Ом; R4=25Ом; R5=15Ом;
L1=65мГн; L6=50мГн;
C1=65мкФ; C3=250мкФ; C4=125мкФ;
Еm2=24,5Bψ=80°; Еm6=24,5Bψ=-10°;
ω=400рад/с;
Jm5=5,5Aψ=0°
Решение:
Для определения линейной частоты f следует использовать связывающее её с угловой частотой ω соотношение
ω=2πf
f= ω/2π=400/2×3,14=63,69рад/с
Расчёт токов в ветвях следует вести в изложенной ниже последовательности
а) сопротивление реактивных элементов
XL= ω×L
XC=1/ ω×С
XL1= ω×L1=400×65×10-3=26Ом
XC1=1/ ω×С1=1/400×65×10-6=1/0,026=38,5Ом
XC3=1/ ω×С3=1/400×250×10-6=1/0,1=10Ом/>
XC4=1/ ω×С4=1/400×125×10-6=1/0,05=20Ом
XL6= ω×L6=400×50×10-3=20Ом
б) заданные числа в комплексной форме
Z1=R1+j (XL1— XC1) =10+j (26-38,5) =10-j12,5=16e-j51°34′
À=a-jb=Aejφ
/>=arctg (-12,5/10) =-51°34′
A/>=/>
Z2=R2=40=40ej0°
Z3=-j XC3=-j10=10e-j90°
Z4= R4-j XC4=25-j20=32,015e-j36°66′
Z5= R5=15=15ej0° продолжение
–PAGE_BREAK–
Z6=j XL6=j20=20ej90°
в) преобразуемисточник тока J5 в источник ЭДС E с внутренним сопротивлением Z5
E= J5Z5=5,5ej0°×15ej0°=82,5ej0°
Таблица 1-Результаты расчёта заданных величин и параметров схемы в алгебраической и показательной форме.
Величина
Алгебраическая форма
Показательная форма
Z1
10-j12,5
16e-j51°34′
Z2
40
40ej0°
Z3
-j10
10e-j90°
Z4
25-j20
32,015e-j36°66′
Z5
15
15ej0°
Z6
j20
20ej90°
E2
4,25+j24,127
24,5ej80°
E6
9,85-j1,736
10e-j10°
J5
5,5
5,5ej0°
E
82,5
82,5ej0°
г) контурные уравнения для заданной расчётной схемы имеют вид
/>
/>
/>
/>
/>
/>
д) по найденным определителям вычисляем контурные токи:
/>
/>
/>
е) по контурным токам определяем токи в ветвях цепи:
/>=/>=-0,5136+j2,0998=2,1617ej103°74′
/>=/>=0,5470239-j0,134203=0,5632e-j13°78′
/>=/>=-4,2601-j3,76139=5,683e-j138°55′
/>=/>=0,0334239+j1,965597=1,96588ej89°02′
/>=/>=4,80712+j3,627187=6,022ej37°03′
/>=/>=-4,7737-j1,66159=5,0546e-j160°80′
Таблица 2 — Результаты расчётов токов и напряжений.
Искомая величина
Алгебраическая форма
Показательная форма
Действующее значение
Токи ветвей, А
/>
-0,5136+j2,0998
2,1617ej103°74′
2,1617

/>
0,5470239-j0,134203
0,5632e-j13°78′
0,5632

/>
-4,2601-j3,76139
5,683e-j138°55′
5,683

/>
0,0334239+j1,965597
1,96588ej89°02′
1,96588

/>
4,80712+j3,627187
6,022ej37°03′
6,022

/>
-4,7737-j1,66159
5,0546e-j160°80′ продолжение
–PAGE_BREAK–
5,0546
Напряжения на сопротивлениях,
В
EZ1
21,1115+j27,418
34,604ej52°40′
34,604

UR1
-5,136+j20,998
21,61ej103°74′
21,61

UXL1
-54,59-j13,35
56, 204e-j166°25′
56, 204

UXc1
80,75+j19,75
83,13ej13°74′
83,13

EZ2
21,8809-j5,368
22,5298e-j13°78′
22,5298

UR2
21,8809-j5,368
22,529e-j13°78′
22,529

EZ3
-37,6139+j42,601
56,83ej131°44′
56,83

UXc3
-37,6139+j42,601
56,83ej131°44′
56,83

EZ4
40,1475+j48,4714
62,9389ej50°36′
62,9389

UR4
0,8355+j49,139
49,147ej89°02′
49,147

UXc4
39,31-j0,668
39,31e-j0°97′
39,31

EZ5
72,1068+j54,4078
90,3305ej37°03′
90,3305

UR5
72,106+j54,407
90,33ej37°03′
90,33

EZ6
33,2318-j95,474
101,092e-j70°80′
101,092

UXL6
33,23-j95,474
101,09e-j70°80′
101,09
ж) по найденным токам в ветвях и комплексным сопротивлениям находим комплексные ЭДС в ветвях цепи:
ĖZ1=/>×Z1= (-0,5136+j2,0998) × (10-j12,5) =21,1115+j27,418=34,604ej52°40′
ĖZ2=/>×Z2= (0,5470239-j0,134203) × (40+j0) =21,8809-j5,368=22,5298e-j13°78′
ĖZ3=/>×Z3= (-4,2601-j3,76139) × (-j10) =-37,6139+j42,601=56,83ej131°44′
ĖZ4=/>×Z4= (0,0334239+j1,965597) × (25-j20) =40,1475+j48,4714=62,9389ej50°36′
ĖZ5=/>×Z5= (4,80712+j3,627187) × (15+j0) =72,1068+j54,4078=90,3305ej37°03′
ĖZ6=/>×Z6= (-4,7737-j1,66159) × (j20) =33,2318-j95,474=101,092e-j70°80′
з) находим напряжения на каждом сопротивлении и их элементах по закону Ома U=J×R
UR1=/>×R1= (-0,5136+j2,0998) × (10+j0) =-5,136+j20,998=21,61ej103°74′ продолжение
–PAGE_BREAK–
UXL1=/>×XL1= (-0,5136+j2,0998) × (j26) =-54,59-j13,35=56, 204e-j166°25′
UXc1=/>×XC1= (-0,5136+j2,0998) ×(-j38,46) =80,75+j19,75=83,13ej13°74′
UR2=/>×R2= (0,5470239-j0,134203) × (40+j0) =21,8809-j5,368=22,529e-j13°78′
UXc3=/>×XC3= (-4,2601-j3,76139) × (-j10) =-37,6139+j42,601=56,83ej131°44′
UR4=/>×R4= (0,0334239+j1,965597) × (25+j0) =0,8355+j49,139=49,147ej89°02′
UXc4=/>×XC4= (0,0334239+j1,965597) × (-j20) =39,31-j0,668=39,31e-j0°97′
UR5=/>×R5= (4,80712+j3,627187) × (15+j0) =72,106+j54,407=90,33ej37°03′
UXL6=/>×XL6= (-4,7737-j1,66159) × (j20) =33,23-j95,474=101,09e-j70°80′
3) Находим комплекс мощности S источника питания, как произведение комплекса ЭДС источника на сопряжённый комплекс тока J даваемое этим источником
S1=EZ1×J1= (21,1115+j27,418) ×(-0,5136-j2,0998) =46,729-j58,4118=74,80e-j51°34′
P1=S1×cosφ=74,80×cos(-51°34′) =46,727Вт
Q1= S1×sinφ=74,80×sin(-51°34′) =-58,408ВАр
S2=EZ2×J2= (21,8809-j5,368) ×(0,5470239+j0,134203) =12,689+j0=12,689ej0°
P2=S2×cosφ=12,689×cos0=12,689Вт
Q2= S2×sinφ=0
S3=EZ3×J3= (-37,6139+j42,601) ×(-4,2601+j3,76139) =-j322,965=322,965e-j90°
P3=S3×cosφ=322,965×cos(-90) =0
Q3= S3×sinφ=322,965×sin(-90) =-322,965ВАр
S4=EZ4×J4= (40,1475+j48,4714) ×(0,0334239-j1,965597) =96,617-j77,293=123,73e-j38°66′
P4=S4×cosφ=123,73×cos(-38°66′) =96,616Вт
Q4= S4×sinφ=123,73×sin(-38°66′) =-77,293ВАр
S5=EZ5×J5= (72,1068+j54,4078) ×(4,80712-j3,627187) =543,973-j0=543,973ej0°
P5=S5×cosφ=543,973, Q5= S5×sinφ=0
S6=EZ6×J6= (33,2318-j95,474) ×(-4,7737+j1,66159) =0+j510,981ej90°
P6=S6×cosφ=0
Q6= S6×sinφ=510,981×sin90=510,981Вар
4) для составления баланса активных мощностей определяем активную мощность потребляемую активными сопротивлениями
PR=J12×R1+J22×R2+J42×R4+J52×R5=2,16172×10+0,56322×40+1,965882×25+ +6,0222×15=700Вт
отдаваемая мощность источниками ЭДС
P1+P2+P3+P4+P5+P6=46,727+12,689+0+96,616+543,973+0=700Вт
после подстановки числовых значений баланс мощностей выполняется, что свидетельствует о правильности вычисления токов в ветвях.
5) уравнения мгновенных значений заданных ЭДС имеют вид:
e=Emsin (ωt+ψ), где
ω-угловая частота, ψ-начальная фаза каждой ЭДС
e1=EZ1×sin(400t+ψ) =34,604×sin(400t+52°40′)
e2=EZ2×sin (400t+ψ) =22,5289×sin (400t-13°78′)
e3=EZ3×sin (400t+ψ) =56,83×sin (400t+131°44′)
e4=EZ4×sin (400t+ψ) =62,9389×sin (400t+50°36′)
e5=EZ5×sin (400t+ψ) =90,3305×sin (400t+37°03′)
e6=EZ6×sin(400t+ψ) =101,092×sin(400t-70°80’)
6) Построение векторной диаграммы:
Таблица 3 — Длины векторов тока и напряжения, их действительных и мнимых частей
Величина
Масштаб, 1/см
Длина вектора, см
Длина действительной части, см
Длина мнимой части, см
Токи ветвей
/> продолжение
–PAGE_BREAK–
mJ=0,5A/см
4,32
-1
4

1,12
1,09
-0,268

11,36
-8,52
-7,52

3,93
0,06
3,93

12,04
9,6
7,25

10,1
-9,54
-3,32
ЭДС и напряжения
EZ1
mu=15 B/см
2,3
1,4
1,82

UR1

1,44
-0,34
1,39

UXL1

3,74
-3,639
-0,89

UXc1

5,54
5,38
1,316

EZ2=UR2

1,5
1,45
-0,36

EZ3=UXc3

3,78
-2,5
2,84

EZ4

4, 19
2,67
3,23

UR4

3,27
0,05
3,27

UXc4

2,62
2,62
0,04

EZ5=UR5

6,02
4,8
3,62

EZ6=UXL6

6,74
2,21
-6,36
/>
Раздел 3
Трёхфазный приёмник электрической энергии соединён звездой и включен в четырёхпроводную сеть трёхфазного тока с линейным напряжением UЛ=660В. Сопротивления фаз приёмника: активные-RА=20Ом, RВ=16Ом, RС=16Ом; индуктивные-XLв=12Ом; ёмкостные-XCC=12Ом; сопротивления нулевого провода: активное-R0=0,6Ом, индуктивное-X0=0,8Ом.
Определить:
1) Напряжение смещения нейтрали
а) при наличии нулевого провода;
б) при обрыве нулевого провода;
2) напряжение на каждой фазе приёмника
а) при наличии нулевого провода;
б) при обрыве нулевого провода;
3) при наличии нулевого провода
а) фазные, линейные токи и ток в нулевом проводе;
б) активную, реактивную и полную мощности каждой фазы и всей цепи;
в) коэффициент мощности каждой фазы и всей цепи.
Построить:
а) векторную диаграмму токов и напряжений для цепи с неповреждённым нулевым проводом;
б) векторную диаграмму токов и напряжений для цепи с оборванным нулевым проводом;
в) топографическую диаграмму напряжений при обрыве нулевого провода.
/>
Решение: напряжение смещения нейтрали.
Напряжение смещения нейтрали U0может быть найдено методом узловых потенциалов где ŮА, ŮB, ŮC,-фазные напряжения фаз А, В, и С; GA, GB, GCи G0 — проводимости фаз А, В, С и нулевого провода. продолжение
–PAGE_BREAK–
При соединении фаз звездой действующие значения фазных UФ. и линейных UЛ. напряжений связаны соотношением
UФ. = UЛ. //>
Таким образом, ŮА=ŮB=ŮC=660//>=380В.
Комплексы напряжений, сопротивлений и проводимостей в показательной и алгебраической формах:
ŮА=380ej0= (380+j0) В;
ŮB=380e-j120°= (-190-j328) В;
ŮC=380ej120°= (-190+j328) В;
ZA=20=20ej0°
GA=1/ ZA=1/20ej0°=0,05ej0°
ZB=16+j12=20ej37°
GB=1/ ZB=1/20ej37°=0,04-j0,03=0,05e-j37°
ZC=16-j12=20e-j37°
GC=1/ ZC=1/20e-j37°=0,04+j0,03=0,05ej37°
Z=0,6+j0,8=1ej53°
G0=1/ Z0=1/1ej53°=0,6-j0,8=1e-j53°
Напряжение смещения нейтрали по:
Ů0= (ŮА×GA+ŮB×GB+ŮC×GC) / (GA+GB+GC+G0),
а) при наличии нулевого провода
Ů0= (380ej0×0,05ej0°+380e-j120°×0,05e-j37°+380ej120°×0,05ej37°) /
/0,05+ (0,04-j0,03) + (0,04+j0,03) + (0,6-j0,8) =-9,88-j10,83=14,66e-j132°38′
б) при обрыве нулевого провода
Ů’0= (380ej0×0,05ej0°+380e-j120°×0,05e-j37°+380ej120°×0,05ej37°) /
/0,05+ (0,04-j0,03) + (0,04+j0,03) =-122,15+j0=122,15ej180°
Определение фазных напряжений нагрузки
Напряжение на каждой фазе нагрузки Ůнагр. является разностью фазного напряжения источника питания Ů и напряжения смещения нейтрали Ů0
Ůнагр. = Ů — Ů0
Напряжение на фазах нагрузки
а) при наличии нулевого провода
ŮАнагр. =ŮА-Ů0=380- (-9,88-j10,83) =389,88+j10,83=390ej1°59′
ŮВнагр. =ŮВ-Ů0= (-190-j328) — (-9,88-j10,83) =-180,12-j317,17=364,74e-j120°
ŮCнагр. =ŮC-Ů0= (-190+j328) — (-9,88-j10,83) =-180,12+j338,83=383,73ej118°
б) при обрыве нулевого провода
Ů’Анагр. =ŮА-Ů’0=380- (-122,15+j0) =502,15+j0=502,15ej0°
Ů’Внагр. =ŮВ-Ů’0= (-190-j328) — (-122,15+j0) =-67,85-j328=334,94e-j102°
Ů’Cнагр. =ŮC-Ů’0= (-190+j328) — (-122,15+j0) =-67,85+j328=334,94ej102°
3) Определение фазных и линейных токов, тока в нулевом проводе
При соединении звездой фазные и линейные токи равны, т.е.
IФ. А=IЛ. А; IФ. В=IЛ. В; IФ. С=IЛ. С;
Если известны напряжения Ů и проводимости G-участков, токи через них можно определить по закону Ома
İ= Ů×G
а) Фазные и линейные токи при наличии нулевого провода
İф. А=İл. А=ŮАнагр. ×GA= (389,88+j10,83) ×0,05=19,494+j0,5415=19,50ej1°59′
İф. B=İл. B=ŮBнагр. ×GB= (-180,12-j317,17) × (0,04-j0,03) =-16,7190-j7,28=
=18,237e-j156°46′
İф. C=İл. C=ŮCнагр. ×GC= (-180,12+j338,83) × (0,04+j0,03) =
=-17,3697+j8,1496=19,1865ej155°
Ток в нулевом проводе
İ0=Ů0×G0= (-9,88-j10,83) × (0,6-j0,8) =-14,592+j1,406=14,659ej175°
Этот же ток может быть найден по второму закону Кирхгофа.
İ0= İф. А+ İф. B+ İф. C= (19,494+j0,5415) + (- 16,7190-j7,28) + (- 17,3697+j8,1496) =-14,592+1,406=14,659ej175°
б) Фазные и линейные токи при обрыве нулевого провода
İ’ф. А=İ’л. А=Ů’Анагр. ×GA= (502,15+j0) ×0,05=25,1075=25,1075ej0°
İ’ф. B=İ’л. B=Ů’Bнагр. ×GB= (-67,85-j328) × (0,04-j0,03) =-12,554-j11,0845=
=16,747e-j138°55′
İ’ф. C=İ’л. C=Ů’Cнагр. ×GC= (-67,85+j328) × (0,04+j0,03) =-12,554+j11,0845= продолжение
–PAGE_BREAK–
=16,747ej138°55′
Ток в нулевом проводе
İ’0=Ů’0×G0т.к при обрыве нулевого провода его проводимость равна 0
4а) Определение мощностей
Полные мощности фаз SФ находятся как произведение комплексов фазных напряжений ŮФ на сопряжённые комплексы фазных токов İф SФ= ŮФ× İф Полная мощность каждой фазы
SА= ŮАнагр. ×İф. А= (389,88+j10,83) × (19,494-j0,5415) =7606,185+j0=7606,185ej0°
SB= ŮBнагр. ×İф. B= (-180,12-j317,17) × (-16,7190+j7,28) =5320,585+j3991,777=6651,535ej36°88′
SC= ŮCнагр. ×İф. C= (-180,12+j338,83) × (-17,3697-j8,1496) =5889,959-j4417,469=7362,449e-j36°88′
Полная мощность всей нагрузки
S=SА+SB+SC= (7606,185+j0) + (5320,585+j3991,777) + (5889,959-j4417,469) =18816,729-j425,695=18821,543e-j1°29′
Активная и реактивная мощности фаз и всей нагрузки находятся как действительная и мнимая части соответствующих комплексов полных мощностей т.е. активная мощность фаз
PA=7606,185Вт
PB=5320,585 Вт
PC=5889,959 Вт
активная мощность всей нагрузки
P=18816,729Вт
реактивная мощность фаз
QA=0
QB=3991,777ВАр
QC=-4417,469ВАр
реактивная мощность всей нагрузки
Q=-425,695ВАр
Активная мощность каждой фазы может быть найдена по выражению
PA=İ²ф. А×RфА=19,50²×20=7606Вт
PВ=İ²ф. В×RфВ=18,237²×16=5321Вт
PС=İ²ф. С×RфС=19,1865²×16=5889,9Вт
4б) Определение коэффициентов мощности
Коэффициент мощности cosφ является отношением действительных частей комплексов полной мощности или полного сопротивления к их модулям
сosφ=a/A,
где a-действительная часть комплекса
А — модуль величины
Таким образом коэффициенты мощности фаз, найденные с использованием различных величин, при правильном решении должны совпасть.
сosφА=PA/SА=7606,185/7606,185=1
сosφВ=PВ/SВ=5320,585/6651,535=0,79
сosφС=PС/SС=5859,959/7362,449=0,79
или
сosφА= RA/ZA=20/20=1
сosφВ= RВ/ZB=16/20=0,8
сosφС= RС/ZC=16/20=0,8
(несовпадение значений сosφВ и сosφС во втором знаке вызвано округлением чисел при расчётах)
Средний коэффициент мощности нагрузки находится по мощности всей цепи
Сosφнагр. ср. =P/S=18816,729/18821,543=0,99
Таблица 1-Результаты расчёта трёхфазной четырёхпроводной цепи
Режим работы цепи
Величина
Комплекс величины
Действующее значение

В алгебраической форме
В показательной форме

Нулевой провод исправен
Напряжение смещения нейтрали Ů0, В
-9,88-j10,83
14,66e-j132°38′
14,66

Фазные напряжения,
В
ŮАнагр.
389,88+j10,83
390ej1°59′
390

ŮВнагр.
-180,12-j317,17
364,74e-j120°
364,74

ŮСнагр.
-180,12+j338,83
383,73ej118°
383,73

Фазные
(линейные) токи, А
İф. А=İл. А
19,494-j0,5415
19,50ej1°59′
19,50

İф. В=İл. В
-16,7190+j7,28
18,237e-j156°46′
18,237

İф. С=İл. С
-17,3697+j8,1496
19,1865ej155°
19,1865

Ток в нулевом проводе İ0, А продолжение
–PAGE_BREAK—-PAGE_BREAK–
334,94e-j102°
334,94

Ů’Снагр.
-67,85+j328
334,94ej102°

334,94

Фазные
(линейные) токи, А
İ’ф. А=İ’л. А
25,1075
25,1075ej0°
25,1075

İ’ф. В=İ’л. В
-12,554-j11,0845
16,747e-j138°55′
16,747

İ’ф. С=İ’л. С
-12,554+j11,0845
16,747ej138°55′
16,747

Ток в нулевом проводе İ’0, А
Построение векторных диаграмм токов и напряжений
Таблица 2-Длины векторов тока и напряжения, их действительных и мнимых частей для случая неповреждённого нулевого провода
Величина
Масштаб
1/см
Длина вектора, см
Длина действительной части, см
Длина мнимой части, см
Напряжения фаз сети
UA
50В/см
7,6
7,6

7,6
-3,8
-6,56

7,6
-3,8
6,56
Напряжения фаз нагрузки
ŮАнагр.
50В/см
7,8
7,79
0,21

ŮВнагр.

7,29
-3,6
-6,34

ŮСнагр.

7,67
-3,6
6,77

Ů0

0,29
-0, 19
-0,21
Токи фаз нагрузки
İф. А
5А/см
3,9
3,89
0,1

İф. В

3,6
-3,3
-1,4

İф. С

3,8
-3,4
1,6

İ0

2,93
-2,91
0,28
Список используемой литературы
А.Т. Блажкин «Общая электротехника». Ленинград, 1979 год.
М.И. Кузнецов, «Основы электротехники». М.: 1970 год.

Похожие работы